[include(틀:선형대수학)]

[목차]

== 레비치비타 기호 ==
'''Levi-Civita symbol'''

[[선형대수학]]에서 사용되는 기호 중 하나로, 3차원 이상의 [[텐서]]를 정의할 때, [[치환#s-2.2]]을 통하여 정의되는 텐서 집합이다. 이탈리아의 수학자 툴리오 레비치비타(Tullio Levi-Civita)의 이름에서 따 왔다.

일반적으로는 3차원에서 정의되며, 이 정의를 확장시켜 4차원 이상으로 확장시킨다.

3차원에서의 레비치비타 기호는 다음의 텐서다.
>3차원 레비치비타 기호 [math(\epsilon_{ijk})]는 다음의 구성으로 이루어진 텐서다.
|| [math(k=1)][br][math(\epsilon_{ij1})] || [math(k=2)][br][math(\epsilon_{ij2})] || [math(k=3)][br][math(\epsilon_{ij3})] ||
|| [math(\begin{pmatrix} 0 & 0 & 0 \\ 0 & 0 & 1 \\ 0 & -1 & 0 \end{pmatrix})] || [math(\begin{pmatrix} 0 & 0 & -1 \\ 0 & 0 & 0 \\ 1 & 0 & 0 \end{pmatrix})] || [math(\begin{pmatrix} 0 & 1 & 0 \\ -1 & 0 & 0 \\ 0 & 0 & 0 \end{pmatrix})] ||

이건 어디까지나 계산 결과이며, 실제로는 이렇게 정의한다.
>[math(\begin{pmatrix} 1 & 2 & 3 \end{pmatrix})]이라는 순열이 존재할 때, [math(n)]개의 호환의 곱으로 만들어지는 [math(\begin{pmatrix} i & j & k \end{pmatrix})] 순열에 대응하는 [math(\epsilon_{ikj})]는 다음과 같이 정의된다.
>[math(\epsilon_{ikj}=\left(-1\right)^n)] 즉, [[치환#s-2.2|[math(\epsilon_{ijk} = \operatorname{sgn}\begin{pmatrix} i&j&k \end{pmatrix})]]]
>또한, [math(\begin{pmatrix} 1 & 2 & 3 \end{pmatrix})]의 순열에 호환을 여러번 곱해도 만들어지지 못하는 [math(\begin{pmatrix} i & j & k \end{pmatrix})]에 대응되는 [math(\epsilon_{ijk})] 값은 0이 된다.
>즉, 일반적으로 [math(\epsilon_{ijk}=\dfrac{(i-j)(j-k)(k-i)}{6})]가 된다.

그렇기 때문에 다음 성질이 성립한다.
[math(\text{if}\ i=j \;\text{or}\; j=k \; \text{or}\; k=i, \epsilon_{ikj}=0)]
[math(\text{if}\ i\neq j \; \text{and}\; j\neq k\;\text{and}\; i\neq k, \left|\epsilon_{ikj}\right|=1)]

이를 확장하여, [math(n)]차원 레비치비타 기호는 다음과 같이 정의한다.
>[math(A=\begin{pmatrix} i & j & k & l & \cdots \end{pmatrix}, \left| A\right|=n)]라고 할 때
>[math(\begin{pmatrix} 1 & 2 & 3 & 4 & \cdots & n-1 & n\end{pmatrix})]에 호환을 [math(m)]번 곱해서 [math(\begin{pmatrix} i & j & k & l & \cdots \end{pmatrix})]을 만들 수 있다면,
>[math(\epsilon_{ikjl\cdots}=\left(-1\right)^{m})]
>만들 수 없는 순열(순열의 2개 이상의 항이 중복할 경우)이라면 [math(\epsilon_{ikjl\cdots}=0)]이다.

== 레비 치비타 기호와 크로네커 델타 기호 ==
이 두 기호는 상당히 기묘한 관계가 있는데, 다음과 같이 레비치비타 기호 둘을 곱하면 [[크로네커 델타]]로 이루어진 행렬의 행렬식(deteminant)와 같다는 것을 알 수 있다.

[math( \epsilon_{ijk} \epsilon_{lmn} = \det \left| \begin{array}{ccc}  \delta_{il} & \delta_{im} & \delta_{in}\\ \delta_{jl}& \delta_{jm} &\delta_{jn} \\ \delta_{kl} & \delta_{km} & \delta_{kn} \end{array} \right| )]


이러한 레비치비타 기호를 두번 곱하여 크로네커 델타 기호로 바꾸는 방법은 물리학에서 벡터(3차원 공간이든 4차원 공간이든)계산에 많이 쓰이며 상당한 수준으로 수식을 단순하게 나타낼 수 있다.

참고로 크로네커 델타 기호는 다음과 같다.
[math(\text{if}\ i= j \;, \delta_{ij}=\delta^{i}_{j}=1)]
[math(\text{if}\ i\neq j \;, \delta_{ij}=\delta^{i}_{j}=0)]
== 관련문서 ==
 * [[크로네커 델타]]
 * [[크리스토펠 기호]]
 * [[리치 텐서]]
 * [[스트레스 텐서]]
[[분류:수학]][[분류:물리학]][[분류:선형대수학]]